X

Скопируйте код и вставьте его на свой сайт.

Ширина px

Вы можете уменьшить размер презентации, указав свой размер!

Причины электрического тока

Причины электрического тока Для возникновения электрического тока требуется н...
- объемная плотность заряда. Уравнение Пуассона:
Если заряды неподвижны, то ρ =ρ(t)=const, Е=E(x,y,z), φ= φ(x,y,z). Поле - эле...
Сила тока I - заряд, перенесенный через заданную поверхность S (или через поп...
Если при перемещении свободных зарядов перераспределения зарядов в пространст...
Плотность тока модуль вектора плотности тока численно равен отношению силы то...
Плотность тока j связана с плотностью свободных зарядов ρ и со скоростью их д...
Поле вектора можно изобразить графически с помощью линий тока, которые провод...
Зная в каждой точке некоторой поверхности S можно найти силу тока через эту п...
Уравнение непрерывности дает заряд, выходящий в единицу времени наружу из объ...
Плотность постоянного электрического тока одинакова по всему поперечному сече...
Из этого следует, что плотности постоянного тока в различных поперечных сечен...
Пусть S – замкнутая поверхность, а векторы всюду проведены по внешним нормаля...
В интегральной форме можно записать: Это соотношение называется уравнением не...
В случае постоянного тока, распределение зарядов в пространстве должно остава...
Если ток постоянный, то избыточный заряд внутри однородного проводника всюду ...
Перемещение положительного заряда от «-» к «+» возможно лишь с помощью сил не...
Величина, равная работе сторонних сил по перемещению единичного положительног...
Стороннюю силу, действующую на заряд, можно представить в виде: – напряженнос...
Работа сторонних сил на участке 1 – 2: Тогда Э.Д.С. Для замкнутой цепи:
Циркуляция вектора напряженности сторонних сил равна Э.Д.С., действующей в за...
Класс
Автор

Причины электрического тока

Описание презентации по отдельным слайдам:

1 слайд

Причины электрического тока Для возникновения электрического тока требуется наличие свободных, не закрепленных заряженных частиц, которые в электростатическом поле неподвижных зарядов приходят в состояние упорядоченного движения вдоль силовых линий поля. Упорядоченное движение свободных зарядов вдоль силовых линий поля - электрический ток.

2 слайд

- объемная плотность заряда. Уравнение Пуассона:

3 слайд

Если заряды неподвижны, то ρ =ρ(t)=const, Е=E(x,y,z), φ= φ(x,y,z). Поле - электростатическое. Если есть свободные заряды, то = (t), следовательно Е=E(x,y,z,t), φ= φ(x,y,z,t). Появляется электрический ток. Поле перестает быть электростатическим.

4 слайд

Сила тока I - заряд, перенесенный через заданную поверхность S (или через поперечное сечение проводника), в единицу времени, т.е.:

5 слайд

Если при перемещении свободных зарядов перераспределения зарядов в пространстве не происходит, то электрическое поле – снова статическое. Этот частный случай есть случай постоянного тока. Ток, не изменяющийся по величине со временем – называется постоянным током размерность силы тока в СИ:

6 слайд

Плотность тока модуль вектора плотности тока численно равен отношению силы тока через элементарную площадку, перпендикулярную направлению движения носителей заряда, к ее площади

7 слайд

Плотность тока j связана с плотностью свободных зарядов ρ и со скоростью их движения :

8 слайд

Поле вектора можно изобразить графически с помощью линий тока, которые проводят так же, как и линии вектора напряженности

9 слайд

Зная в каждой точке некоторой поверхности S можно найти силу тока через эту поверхность, как поток вектора :

10 слайд

Уравнение непрерывности дает заряд, выходящий в единицу времени наружу из объема V, охваченного поверхностью S. V

11 слайд

Плотность постоянного электрического тока одинакова по всему поперечному сечению S однородного проводника. Поэтому для постоянного тока в однородном проводнике с поперечным сечением S сила тока:

12 слайд

Из этого следует, что плотности постоянного тока в различных поперечных сечениях 1 и 2 цепи обратно пропорциональны площадям S1 и S2 этих сечений :

13 слайд

Пусть S – замкнутая поверхность, а векторы всюду проведены по внешним нормалям Тогда поток вектора сквозь эту поверхность S равен электрическому току I, идущему вовне из области, ограниченный замкнутой поверхностью S. Следовательно, согласно закону сохранения электрического заряда, суммарный электрический заряд q, охватываемый поверхностью S, изменяется за время на , тогда в интегральной форме можно записать: .

14 слайд

В интегральной форме можно записать: Это соотношение называется уравнением непрерывности. Оно является, по существу, выражением закона сохранения электрического заряда. Дифференциальная форма записи уравнения непрерывности.

15 слайд

В случае постоянного тока, распределение зарядов в пространстве должно оставаться неизменным: следовательно, это уравнение непрерывности для постоянного тока (в интегральной форме). В дифференциальной форме уравнение непрерывности для постоянного тока:

16 слайд

Если ток постоянный, то избыточный заряд внутри однородного проводника всюду равен нулю. Докажем это: т.к. для постоянного тока справедливо уравнение отсюда Избыточный заряд может появиться только на поверхности проводника в местах соприкосновения с другими проводниками, а также там, где проводник имеет неоднородности.

17 слайд

Перемещение положительного заряда от «-» к «+» возможно лишь с помощью сил неэлектрического происхождения (сторонних сил): химические процессы, диффузия носителей заряда, вихревые электрические поля. Сторонние силы и ЭДС

18 слайд

Величина, равная работе сторонних сил по перемещению единичного положительного заряда в цепи, называется электродвижущей силой (Э.Д.С.), действующей в цепи:

19 слайд

Стороннюю силу, действующую на заряд, можно представить в виде: – напряженность поля сторонних сил.

20 слайд

Работа сторонних сил на участке 1 – 2: Тогда Э.Д.С. Для замкнутой цепи:

21 слайд

Циркуляция вектора напряженности сторонних сил равна Э.Д.С., действующей в замкнутой цепи (алгебраической сумме ЭДС). Поле сторонних сил не обязательно является потенциальным(!!!)